Capitolo 34

senza avvalersi della teoria della relatività--appare estraneo.

Si sa che raggi catodici ed i così definiti b-raggi emisero da
sostanze radioattive consistono di particelle negativamente elettrificate
(elettroni) dell'inerzia molto piccola e la grande velocità. Esaminando il
deviazione di questi raggi sotto l'influenza di elettrico e magnetico
campi, noi possiamo studiare la legge di moto di queste particelle molta
precisamente.

Nel trattamento teoretico di questi elettroni, noi siamo affrontati col
difficoltà che teoria elettrodinamica di lui è incapace per dare un
conto della loro natura. Per da allora masse elettriche di un segnale respinga
l'un l'altro, le masse elettriche e negative che costituiscono l'elettrone
necessariamente sarebbe cosparso sotto l'influenza di loro reciproco
repulsioni, a meno che ci sono forze di qualche genere che opera fra
loro, la natura di che è rimasto fin qui oscuro a noi.*   Se
noi ora presumiamo che le distanze relative tra l'elettrico
masse che costituiscono l'elettrone rimangono immutate durante il moto di
l'elettrone (il collegamento rigido nel senso delle meccaniche classiche),
noi arriviamo ad una legge di moto dell'elettrone col quale non è d'accordo
esperimenti. Guidato da punti di vista puramente formali, H. A. Lorentz era
il primo a presentare l'ipotesi che la forma dell'elettrone
esperimenta una contrazione nella direzione di moto in conseguenza di
quel moto. la lunghezza contratta che è proporzionale al
espressione

                        eq. 05:  archivi eq05.gif

Questo, ipotesi che non è giustificabile da alcun electrodynamical
fatti, ci provvede poi con quella particolare legge di moto che ha
stato confermato con la grande precisione nei recenti anni.

La teoria di piombi di relatività alla stessa legge di moto, senza
richiedendo qualsiasi alcuna ipotesi speciale come alla struttura e
il behaviour dell'elettrone. Noi arrivammo ad una conclusione simile in
Sezioni 13 in collegamento con l'esperimento di Fizeau, il risultato
di che è indovinato dalla teoria della relatività senza la necessità