Capitolo 24

                         eq. 4:  archivi eq04.gif

da che, da divisione, l'espressione

                               x1 = il ct1

immediatamente segue. Se si è riferito al sistema K1, la propagazione di
luogo di prese di luce secondo questa equazione. Noi vediamo così che il
la velocità di trasmissione relativo alla referenza-corpo K1 è anche
uguagli a c.  Lo stesso risultato è ottenuto per raggi di luce che avanza in
alcuna altra direzione qualsiasi. Di causa questo non è sorprendente, da allora
le equazioni della trasformazione di Lorentz furono dedotte conformemente
a questo punto di vista.


  Note

*) Una semplice derivazione della trasformazione di Lorentz è data in
Appendice io.



IL BEHAVIOUR DI MISURARE-VERGHE ED OROLOGI IN MOTO


Metta una metre-verga nel x1-asse di K1 in tale maniera che una fine
(l'inizio) coincide col x1=0 del punto mentre l'altra fine
(la fine della verga) coincide col x1=I del punto. quello che è la lunghezza
della metre-verga relativamente al sistema K? Per imparare questo,
noi abbiamo bisogno solamente chieda dove l'inizio della verga e la fine della verga
giaccia riguardo a K ad un particolare t di tempo del sistema K. Da vuole dire
della prima equazione della trasformazione di Lorentz i valori di
questi due punti al t di tempo = 0 possono essere mostrati per essere

                       eq. 05a:  archivi eq05a.gif


                       eq. 05b:  archivi eq05b.gif


la distanza tra i punti che sono eq. 06.

Ma la metre-verga sta trasferendosi con la velocità v relativo a K. Esso
perciò segue che la lunghezza di una metre-verga rigida che si muove nel
direzione della sua lunghezza con una velocità v è eq. 06 di un metro.

La verga rigida è così più corta quando in moto che quando a resto, e
il più rapidamente sta muovendosi, la più corta è la verga. Per il
v=c di velocità noi dovremmo avere eq. 06a ,

e per stiII le più grandi velocità la piazza-radice diviene immaginaria.
Da questo noi concludiamo quello nella teoria della relatività il c di velocità